kullanacağımız araç bildiğimiz kancalı iğne.
Öncelikle kancalı iğnemizin kanca kısmını kırıyoruz
alttaki gördüğümüz şekildekigibi
İğnenin demirleri çok açıksa sıkıp resimde gördüğümüz gibi yapıyoruz ,
aralık kısmını yapacağınız fiyonkun boyutuna göre ayarlıyoruz büyük yapmak istersek daha çok açıyoruz küçük yapmak isteyince skıyoruz.
Önce ipimizi iğneye geçiriyoruz sonra örneğimizin fiyonk yapacağımız kısmına ipimizi tutturuyoruz(ben örnek üzerine yapmadığım için biryere tuttturmadan öylesine gösterdim ama siz önce ipinizi örnğinize düğümleyin)sonra resimde gördüğünüz gibi ipi kancalı iğneye dolayın.
On onbir kere sardıktan sonra iğnemizi sardığımız iplerin altından geçirip ortalıyoruz ve tam ortasına düğüm yapıyoruz iyice sıkıyoruz sıkarken fiyonku bozmamaya dikkat ediyoruz.
İşte fiyonk şekli oluştu.
yaptığımız düğümün hemen yanına dir düğümdaha yaparak ortasına bir pır pır yapıyoruz yine iyice sıkıyoruz.
Sıktıktan sonra kancalı iğneyi aşşağıya doğru yavaşça çekerek çıkartıyoruz çıkartırken şeklini boz mamaya dikkat ediğyoruz.
Sonra yaptığımız pırpırın üzerine bir düğüm atıyoruz aynı şekilde bir fiyonk daha yapıyoruz.
netten alıntıdır
Kadın sitesi
View original: http://arxiv.org/abs/1206.6534
We have studied the anisotropic three-dimensional nearest-neighbor Ising model with competitive interactions in an uniform longitudinal magnetic field $H$. The model consists of ferromagnetic interaction $J_{x}(J_{z})$ in the $x(z)$ direction and antiferromagnetic interaction $J_{y}$ in the $y$ direction. We have compared our calculations within a effective-field theory in clusters with four spins (EFT-4) in the simple cubic (sc) lattice with traditional Monte Carlo (MC) simulations. The phase diagrams in the $h-k_{B}T/J_{x}$ plane ($h=H/J_{x}$) were obtained for the particular case $\lambda_{1}=J_{y}/J_{x} (\lambda_{2}=J_{z}/J_{x})=1$ (anisotropic sc). Our results indicate second-order frontiers for all values of $H$ for the particular case $\lambda_{2}=0$ (square lattice), while in case $\lambda_{1}=\lambda_{2}=1$, we observe first- and second-order phase transitions in the low and high temperature limits, respectively, with presence of a tricritical point. Using EFT-4, a reentrant behavior at low temperature was observed in contrast with results of MC.
